Movimiento ondulatorio armónico

prev.gif (1231 bytes)home.gif (1232 bytes)next.gif (1211 bytes)

Movimiento ondulatorio
Descripción de la
propagación
marca.gif (847 bytes)Movimiento ondulatorio
  armónico
Ondas trasversales en
una cuerda
Energía transportada
por un M.O.
Reflexión y transmisión
de ondas
Interferencia de las
ondas producidas
por dos fuentes
Interferencia de las
ondas producidas
por varias fuentes
Difracción producida
por una rendija
Ondas estacionarias
Análisis de Fourier
Efecto Doppler

Oscilaciones
Movimiento Armónico
Simple
Propagación de un
movimiento ondulatorio
armónico

 

 

Movimiento ondulatorio armónico

java.gif (886 bytes) Ondas transversales en una cuerda

java.gif (886 bytes) Ondas longitudinales en una barra elástica

 

Movimiento ondulatorio armónico

Como se ha descrito en la sección descripción de la propagación, Y =f(x-vt) describe la propagación de una perturbación representada por la función f(x), sin distorsión, a la largo del eje X, hacia la derecha, con velocidad v.

Estudiamos un caso particular importante, aquél en el que la función Y (x, t) es una función armónica (seno o coseno).

Y (x,t)=Y 0sen k(x-vt)

Las características de esta función de dos variables, son las siguientes:

  1. La función seno es periódica y se repite cuando el argumento se incrementa en 2p . La función Y (x, t) se repite cuando x se incrementa en 2p /k.

Se trata de una función periódica de periodo espacial o longitud de onda l =2p /k. La magnitud k se denomina número de onda.

  1. Un punto x del medio, describe, cuando se propaga un movimiento ondulatorio armónico, un Movimiento Armónico Simple de amplitud Y 0 y frecuencia angular w =kv.

Y (x,t)=Y 0sen (kx-w t)

El periodo de la oscilación en cada punto viene dado por P=2p /w , y la frecuencia por u =1/P.

  1. La ecuación w =kv, nos permite relacionar el periodo espacial o longitud de onda l y el periodo de la oscilación P de un punto del medio.

La relación anterior la podemos expresar de forma alternativa l =v/u . Existe una relación de proporcionalidad inversa entre la longitud de onda y la frecuencia. Para una misma velocidad de propagación, a mayor longitud de onda es menor la frecuencia y viceversa.

 

Ondas transversales en una cuerda

El applet  representa la propagación de una onda transversal, y con ella trataremos de mostrar las características esenciales del movimiento ondulatorio armónico.

Introducimos en el control de edición titulado Longitud de onda, el valor que le damos a la longitud de la onda, y en el control de edición titulado Velocidad de propagación, el valor que le damos a esta magnitud.

Pulsamos el botón Empieza, y se observa la propagación de una onda armónica a lo largo del eje X, hacia la derecha. Podemos observar que cualquier punto del medio, en particular el origen o extremo izquierdo de la cuerda, describe un Movimiento Armónico Simple, cuyo periodo podemos medir y comprobar que es igual al cociente entre la longitud de onda y la velocidad de propagación P=l /v.

Pulsando el botón Pausa, podemos congelar el movimiento ondulatorio en un instante dado, y observar la representación de una función periódica, cuyo periodo espacial o longitud de onda, es la distancia existente entre dos picos consecutivos, dos valles, o el doble de la distancia entre dos nodos (puntos de corte de la función con el eje X). Esta distancia es la misma que hemos introducido en el control de edición titulado Longitud de onda.

Para reanudar el movimiento se pulsa en el mismo botón titulado ahora Continua.

Podemos ahora, observar la propagación de la perturbación, y en particular de un pico, señalado por un pequeño círculo, y fijarnos en su desplazamiento a lo largo del eje X. Comprobaremos utilizando el botón titulado Paso, que se desplaza una longitud de onda en el periodo de una oscilación l =vP.

Por último, sin cambiar la velocidad de propagación, se modifica la longitud de onda y se aprecia que a mayor longitud de onda, el periodo de las oscilaciones es mayor y la frecuencia menor, y viceversa, l =v/u .

                   
 

Ondas longitudinales en una barra elástica

El applet representa la propagación de una onda longitudinal, y con ella trataremos de mostrar de nuevo las características esenciales del movimiento ondulatorio armónico.

Supongamos que una fuente situada en el origen describe un movimiento armónico simple. El movimiento de la fuente es comunicado a las partículas del medio, en el cual se propaga un movimiento ondulatorio armónico.

Podemos observar, como las partículas del medio, y en particular, las situadas en la posición x=3, dibujadas en color azul para distinguirlas del resto, describen un movimiento armónico simple.

La parte superior de la figura, representa el desplazamiento de cada una de las partículas del medio en función de tiempo. Por razones de claridad su amplitud se ha exagerado.

El funcionamiento de este programa es similar al anterior, y podemos hacer las mismas comprobaciones:

  • Que las partículas del medio, en particular las situadas en x=3, describen un Movimiento Armónico Simple, cuyo periodo podemos medir y comprobar que es igual al cociente entre la longitud de onda y la velocidad de propagación P=l /v
  • Podemos congelar el movimiento ondulatorio en un instante dado, pulsando el botón titulado Pausa, y observar la representación de una función periódica de periodo espacial o longitud de onda igual a la distancia existente entre dos picos consecutivos, dos valles, o el doble de la distancia entre dos nodos (puntos de corte de la función con el eje X).
  • Que la perturbación se desplaza una longitud de onda en el periodo de una oscilación l =vP.
  • Por último, sin cambiar la velocidad de propagación, se modifica la longitud de onda y se aprecia que a mayor longitud de onda, el periodo de las oscilaciones es mayor y la frecuencia menor, y viceversa,  l =v/u .